质点的意思

质点的意思是在说明物体运动状态时,如果不考虑物体的大小,认为物体只是具有质量的点,这种点叫做质点。各种基本粒子体积极小,也叫质点,本站收录了272条造句

造句:
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解释:
在说明物体运动状态时,如果不考虑物体的大小,认为物体只是具有质量的点,这种点叫做质点。各种基本粒子体积极小,也叫质点

质点的造句

  • 1、巴甫洛夫学派最初认为,暂时联系的接通只发生在皮质点之间。

  • 2、大约200亿年前的质量无限大、体积无限小,物质与能量未分离,引力、电磁力、核力和弱相互作用力未分的小质点,通过“大爆炸”(big

  • 3、但是,分子是由原子组成的,原子并非莫破质点而是有结构的。

  • 4、(一)破碎概念:是以外力克服矿石内部各质点间的内聚力使其碎裂,大块变小块,小块变为粒状或粉状的矿石粒度减少的过程。

  • 5、地球上的任何质点均受到地球引力和惯性离心力的作用,这两种力的合力就是重力。

  • 6、2、在实习中学习地质点地质特征和地貌的观察、内容的描述、草图的绘制等基本的野外工作方法,收集第一手自然地理学的资料。

  • 7、同质多象定义:化学成分相同、但质点的排列方式不同(结构不同)的现象。

  • 8、2解理(Cleavage):外力下矿物按质点结合力最弱的网面定向开裂

  • 9、(3)CaCO3凝聚:海水中的CaCO3围绕质点凝聚(鲕粒、球粒、团块灰岩)

  • 10、wave),如弹簧,质点振动方向与波的传播方向一致;在固、液、气体中均可传播;它通过介质体积的变化而传播,速度快,最先到达震中.

  • 11、wave),如抖绳,质点振动方向与波的传播方向垂直;只能在固体中传播;

  • 12、一.流水质点的两种运动方式

  • 13、层流:流体流动时,质点不互相混合,流动的层与层之间不交错。

  • 14、紊流:流动层交错,质点互相混合。

  • 15、●在波浪影响的范围内,从上而下,水质点作圆周运动的半径减小,以至消失。

  • 16、●靠岸处,因水深小于1/2波长,水运动受到海底磨擦,底部水质点运动由圆→椭圆→扁圆,水体只能前后运动,不能上下运动;此时,上层水流速大于下层,波长变小,波高加大,故.

  • 17、●这就是为什么钙质软泥沉积在浅部,硅质软泥在深部的原因:深度增加,CO2含量增高,所有碳酸钙质点下沉到该深度即被全部溶解。

  • 18、水的作用:可减小块体间的摩擦力及内部质点的凝聚力,促使块体运动发生。

  • 19、f为摩擦力、内部质点聚合力或植物根固结力;

  • 20、成分较单一,但由于形成时温度、压力条件的不同,可以有不同的变种,而且由于晶体生长时质点排列的方向不同,可以分为左型和右型(图3-2a,b)。

  • 21、例如,已知在空间运动的质点的速度与时间及点的坐标的关系为

  • 22、且[质点]在时刻经过点,求该质点的运动轨迹。

  • 23、3.一质量为m的[质点]由静止开始沉入液体中,当下沉时,液体的反作用与下沉的速度成正比,求此质点的运动规律。

  • 24、18)看成描述平面上一个运动质点的运动方程,那么(5.

  • 25、这一节的内容完全可以和线性振动理论(质点振动理论、电磁振荡理论等)结合起来学习。

  • 26、分方程组的理论,我们将会看到稍为复杂些的物理系统(例如二个或二个以上回路电流变化规律,几个互相作用的质点的运动等等)的数学模型会导出多于一个微分方程的方程组。

  • 27、此后,力学的研究对象由单个的自由[质点],转向受约束的[质点]和受约束的质点系。

  • 28、根据针对对象所建立的模型不同,力学也可以分为质点力学、刚体力学和连续介质力学。

  • 29、一般力学通常是指以[质点]、质点系、刚体、刚体系为研究对象的力学,有时还把抽象的动力学系统也作为研究对象。

  • 30、[质点]、质点系、刚体、弹性固体、粘性流体、连续介质等是各种不同的模型。

  • 31、力学,在工科基础课中,开设了不同的力学课程:理论力学,假设物体不发生变形,用传统数学物理方法研究一切质点,物体的运动,静力学和动力学原理,机械原理的理论基础。

  • 32、n为系统的质点数;

  • 33、从虚位移原理可以得到受理想约束的[质点]系不含约束力的平衡方程,而动静法(达朗贝尔原理)则将列写平衡方程的静力学方法应用于建立[质点]系的动力学方程,将这两者结合起来,便可得到不含约束力的质点系动力学方程,这就是动力学普遍方程。

  • 34、拉格朗日力学通过位形空间描述力学系统的运动,它适合于研究受约束质点系的运动。

  • 35、将动静法与虚位移原理结合,就得到了动力学普遍方程:受理想约束的[质点]系在运动过程中,其上所受的主动力和惯性力在质点系的任何虚位移上所做的虚功之和为零。

  • 36、动力学是讨论质点系统所受的力和在力作用下发生的运动两者之间的关系。

  • 37、力学也可按所研究物体的性质分为质点力学、刚体力学和连续介质力学。

  • 38、它直接以牛顿运动定律为出发点来研究质点系统的运动。

  • 39、如果控制体随流体质点一起运动,我们可以得到下面的(Lagrange型)连续方程

  • 40、形状、结构、表面纹理等等都无关紧要,这时物体可以用具有同样质量的点来代替.这样一种抽象出来的点,称为[质点]或粒子(particle).研究多个物体的运动趋势时,可以把它们看作质点组.分布性的物质叫做连续统(continuum)或称流体(fluid). 

  • 41、球的平均轨道半径是1.5×1011m,地球的大小和自转运动可忽略不计.在这种情况下,完全可以把地球作质点处理.至于地球的自转,其特征长度是地球的平均半径,约6.4×106m.这时可以把地球考虑为刚性球或椭球.

  • 42、在单纯的平动问题中,物体被抽象为质点.这样做可以集中研究平动的普遍规律. 

  • 43、首先,我们选取参考点O.从参考点作一矢量r指向质点所在位置.这一矢量叫做位置矢量

  • 44、质点实际经过的路程用Δs表示.我们可以定义在时间间隔Δt内的平均速度(velocity)和平均速率(spe.

  • 45、2.1质点 

  • 46、解:运动中两质点的速度分别为 

  • 47、相碰时hA=hB,由此得t=h/v0.把它代入上面的方程之一,就得到两质点碰撞时的高度 

  • 48、试考虑碰撞时间与质点B到达最高点的返回时间的几种不同关系(由设定的v0、h决定),以及相应的碰撞高度和返回高度的关系. 

  • 49、2.2已知质点运动的速度和加速度的关系 

  • 50、分析:加速速度为负,质点受阻力而作减速运动.流体中黏性力(viscosity)的大小就是依赖于速度的,因此加速度依赖于速度:正.

  • 51、我们研究转动的时候,必须考虑物体的大小、形状、表面纹理和结构等等.不考虑物体的形变则可以称之为刚体.质点的运动涉及它对参考点距离和方向的变化,而刚体的运动则还涉及指向的变化. 

  • 52、′,在t=0时刻,S和S′的原点重合.这样的配置称为标准坐标位形,见图2-16.在此后的任意时刻t,质点A在两个坐标系中的位置矢量之间的关系是 

用质点造句

  • 1、加速度.当质点在S′系中静止时,第三项的意义就可以明显看出: 

  • 2、acceleration),这一项只有当质点在S′系中运动时才有非零的值.*(2.7.4)式与平面极坐

  • 3、们讨论地球转动的影响.自转着的地球取作S′系,一个“不转的”地球(平动框架)为S系.在地球参考系中,质点受到的重力加速度为 

  • 4、质点动力学 

  • 5、●自由质点以恒速运动. 

  • 6、所谓自由[质点]指的是不受任何作用力的[质点],这当然是一种抽象.当[质点]是完全孤立的或是宇宙间唯一的物体时,才可能完全不受力.实践中,这种情况一般出现在质点远离其它物体,或它与环境的相互作用可以忽略不计的条件下,也可能是受力局部抵消或在某一方向上抵消.气垫导.

  • 7、reference)的定义.自由质点并不总是以恒速运动,牛顿的说法是以一定的参考系为前提的.通常说“恒星”可以作为标准的非加速系,但是,这.

  • 8、分别画出各质点所受的力和运动的参考系;

  • 9、单摆是由一个质量为m的质点用长为L的弦或轻杆悬挂在O构成的,如图3-3所示.假定弦不能伸长,且质量可以忽略,运动方程为 

  • 10、一质量为m的质点相对于S′系运动,加速度为a′,而S′系又相对于惯性系S以速度u运动.如果u随时间变化,则位移间的关系.

  • 11、设一自由[质点]在S系中以常矢量v运动.则在S′系中来看,这一自由质点的速度为v′(t)=v-u(t),不再是常矢量.此时牛顿第一定律不再适用,所以S′系不是惯性系而称为非.

  • 12、而在随质点作圆周运动的S′系中,我们有力平衡方程: 

  • 13、一个质点的线性动量定义为 

  • 14、当质点不受力或在某一方向上不受力时,就有动量守恒或某一方向的动量分量守恒: 

  • 15、考虑某个参考系,相应坐标系的原点为O,一个[质点]处于其中,位置矢量为r,所受的力为F.如果质点的动量为p,则量 

  • 16、称为质点相对于O点的角动量或动量矩.上式也可以表示为 

  • 17、例3.6如图3-11所示,一质点沿直线运动,求其相对于O点的角动量. 

  • 18、考虑一个[质点]在平面内运动的情况.如果选取参考点O在该平面内,则角动量矢量垂直于平面,如图3-12所示.若另作选择,如选O′作为参考点,则可能使情况复杂化.以圆运动为例,质点的角动量为 

  • 19、这里定义了质点所受的力矩M(torque).注意力矩和角动量必须相对于同一参考点.力矩的量纲是dimM=ML2T-2.

  • 20、例3.8写出质点m下落过程中,相对于O点的力矩和角动量. 

  • 21、解:如图3-13,以质点在水平位置为计时起点.力矩和角动量分别为 

  • 22、当[质点]绕一闭合路径运动时,若作用在质点上的力做功为零: 

  • 23、质点在两点之间运动时,保守力所做的功与路径无关.例如重力是保守力,重力做功只依赖于两个端点.我们可以把如图.

  • 24、energy).*例如,质点离地面高为h时的重力势能以及振幅为A的简谐振子的弹性势能分别为 

  • 25、图3-18是一模型势能曲线,图中的虚线表示质点可以运动的区域.在A、B、C和D点,dU/dx=0,均有Fx=0.但是,由于各点附近曲线的形状不同,将.

  • 26、nstable).在D点,U是常量,平衡被称作是随遇平衡(neutral).最后,在F点,Fx>0,质点将向右边运动. 

  • 27、在图3-18中,某些区域T=E-U<0是经典力学禁止的,而在量子力学中[质点]可以以一定的概率进入.如质点可以以一定的概率穿透势垒(barrier)B,在这种情形下,只有平均值<T>、<T>等才是有意义的. 

  • 28、3.1.两个质量均为m的[质点],由长度为2l的轻绳连接,一恒力F持续地垂直作用于细绳的中点(x=0)处(如图).证明每一个质点在与作用力F垂直的方向上的加速度的大小为 

  • 29、式中x是质点与F的垂直距离.讨论当x=l时的情形. 

  • 30、3.12.一质点从无摩擦的球面自静止开始下滑,如图所示.求:(a)势能作为角度θ的函数;

  • 31、3.13.如图,一质量为m的[质点]在一光滑的半径为r的圆形轨道的内侧运动.当该[质点]在轨道的最低点时,速度为v0.(a)为使得质点绕环运动一周而不脱离接触,求v0的最小值vm;

  • 32、3.14.如图所示,一弹性绳悬挂一质量为m的质点,从水平位置开始静止释放,此时弹性绳处于原长状态.(a)从动力学及能量考虑,证明当伸长量Δl与原长l相比较小时,Δl可以表示为Δl=3mg/k;

  • 33、牛顿提出[质点]m1作用在质点m2上的引力是 

  • 34、一个[质点]m受多个质点的引力为 

  • 35、现在,我们先求一个球壳状质量分布系统对[质点]的引力.设该球壳的半径为R、质量为m′、厚度为t,如图4-5所示.在计算以前,不妨先猜想一下一质点m在球壳内、外分别将受到怎样的引力.假定球壳的密度是均匀的,则 

  • 36、这意味着球壳对壳内的[质点]不施加力,而对壳外的质点施加的力等价于质量集中在中心时所施的力.这一数学证明据说是牛顿推迟20年之久发表他的成果的原因之一.这一结果也可以不用上面的方法求解,参阅§4.5.以上结果可以用来求解均匀球的引力,球外部结果同上;

  • 37、例4.1求质点在贯穿球体的隧道(图4-6)中所受的力. 

  • 38、对于两个[质点]或者一个质点m在球外或球壳外的情形,引力做功 

  • 39、*考虑质点从r=R⊕+z自由下落到R⊕

  • 40、对于球内的质点(r<R),有 

  • 41、对于多[质点]系,我们相信只存在二体相互作用.于是,总势能就是所有质点对之间的势能之和, 

  • 42、当一质点m吸积(3)(4)(accretion)到半径为R的物体m′表面时,释放的引力势能为 

  • 43、下面讨论引力场中的轨道运动(Orbiting).假定质点m绕m′于r处作匀速圆周运动,容易发现:

  • 44、质点只有满足才能从地球引力场逃逸,逃逸速度(escape 

  • 45、速度是地球轨道速度和质点“离开”地球引力场时相对于地球的速度v′之和 

  • 46、选取一原点为O的惯性系来描述两质点体系的运动,如图4-12所示,运动方程为 

  • 47、(4.4.6)式的解给出了运动的趋势,而(4.4.7)式的解提供了运动的细节——两[质点]之间的相对运动.看起来(4.4.7)式像是以m2为坐标原点的m1的运动方程,实际上它有着更令人注目的结构:力仍为原来两[质点]之间的作用力,而质量为约化质量.两质点相对于质心的运动,容易由相对运动解表达: 

  • 48、frame).从(4.4.6)式可知质心系是一个惯性系.在质心系中,两质点和质心共线,两速度矢量反平行. 

  • 49、这反映的是一种瞬时的超距作用.按照现代观点,[质点]或连续分布物体周围存在一个引力场,位于场中的任何其他[质点]将受到引力作用,引力场的强度可通过检验质点m所受的力来定义: 

  • 50、式中min为曲面S所围物体的质量.利用质点的引力场表达式可以求得通量值.

  • 51、球体表面与中心之间的空洞,如图所示.设铅球未挖空前的质量为m′,试求这一中空的铅球与球外一质量为m的质点之间的引力;

  • 52、4.10.一质量为m的[质点]沿着由x=x0cosω1t,y=y0sinω2t所给定的轨道运动.(a)求质点所受作用力的x分量和y分量.问在什么情况下,这个力是有心力?